如果你需要购买磨粉机，而且区分不了雷蒙磨与球磨机的区别，那么下面让我来给你讲解一下： 雷蒙磨和球磨机外形差异较大，雷蒙磨高达威猛，球磨机敦实个头也不小，但是二者的工
随着社会经济的快速发展，矿石磨粉的需求量越来越大，传统的磨粉机已经不能满足生产的需要，为了满足生产需求，黎明重工加紧科研步伐，生产出了全自动智能化环保节能立式磨粉
2022年8月5日 在与旋转轴平行的直线上，这种流动中的所有流体微团具有相同的速度，在作缓慢相对运动的物体与旋转流体之间可以产生一条烟柱。 这一现象于1916年在理论上首先由J．普劳德曼所预见，尔后于1921年和1923年由G．I．泰勒的实验所证实。 准地转流
2020年3月23日 第七章旋转流体动力学前面讨论的流体运动，是在惯性坐标系下进行的，并没有考虑地球的旋转效应。 地球自身以一定速度自转，而地球的旋转效应，将会对地球
2015年8月25日 通过对旋转速度在2 之间的圆柱绕流特性进行模拟，发现随着转速的增加，圆柱下表面流体分 离点则向尾部转移，直到接近后驻点位置，而圆柱上表面分离同样
2020年12月20日 02 马格努斯效应 当一个飞行的物体同时还在旋转时，只要物体的旋转轴与飞行方向不相同，空气就会对物体产生一个横向力，物体在这个横向力的作用下轨迹发生偏转走过一条曲线，这种现象称作马格
2020年10月22日 力学3：牛顿力学与旋转 1 牛顿三定律 之前我们讨论的速度加速度等都是运动本身，但我们并非讨论为什么产生加速度等问题，这就涉及到力。 牛顿三定律对其
2021年12月5日 流入螺旋桨的气流在旋转面正前方增加速度并通过旋转面流出，形成截面比旋转面小，速度比来流大的管状气流，这就是螺旋桨滑流。实际的滑流的构造是由螺旋
2017年3月3日 1、旋转射流的扩散角比较大，而且气流在喷入燃烧室以后的一段冲程内，轴线上的轴向速度为负值，产生中心回流区。 由于流量要保持守恒，轴线上的轴向速度小
2020年2月28日 漩涡运动的基本概念 涡量 用来描述流体微团的旋转运动。 定义：涡量和两倍的旋转角速度。 涡量 是一个矢量，表示空间点的坐标和时间上的函数。 涡线 ：某一瞬时涡量场的一条曲线，曲线上任意一点的切
2008年8月18日 流体的运动有着非常复杂而且众多的因素，比如我们放掉水池中的水时，可以看到涡旋，其实那是由地球自转造成的，而龙卷风则是因大气温度造成的。 地球自西
2020年3月23日 第七章旋转流体动力学前面讨论的流体运动，是在惯性坐标系下进行的，并没有考虑地球的旋转效应。 地球自身以一定速度自转，而地球的旋转效应，将会对地球大气、海洋等流体的运动产生很显著的影响。 假设考虑流体运动的参考系，本身是以一定的角速度绕轴转动的；那么，这种参考系称为旋转参考系旋转参考系，而相对于旋转参考系的
2020年12月20日 02 马格努斯效应 当一个飞行的物体同时还在旋转时，只要物体的旋转轴与飞行方向不相同，空气就会对物体产生一个横向力，物体在这个横向力的作用下轨迹发生偏转走过一条曲线，这种现象称作马格
2019年12月26日 根据物体的能量守恒定律，加上压强能，我们很容易能得到流体的能量守恒定律： 流体的能量=动能+势能+压强能=const ，需要注意该式在流线上成立。 也就是说在上图中的A,B,C三点，他们处在一条流线上，所以无论哪一点，流体的总能量都是相同的：
2017年3月3日 1、旋转射流的扩散角比较大，而且气流在喷入燃烧室以后的一段冲程内，轴线上的轴向速度为负值，产生中心回流区。 由于流量要保持守恒，轴线上的轴向速度小于零，有可能会使得回流区外的速度比喷口进来时候的初速度要大。 2、流场中，轴向速度的最大值衰减得也很快。 因为射流不断卷吸周围烟气和颗粒，但是射流的总动量要保持守恒。
2017年1月6日 随着压强的降低，气体沿管道的流动状态可以有四种形式：湍流、粘滞流、粘滞分子流和分子流。 湍流：当气体的压强和流速较高时，气体的流动是惯性力起作用，管路中每一点的压强和流速随时间不断变化。 湍流一般在气体开始运动时才出现；粘滞流：当气体压强较高同时流速较小时，气体的惯性力较小，内摩擦力起主要作用；管壁附近的
2020年6月21日 当旋转着的足球在空中飞行时，会带动其表面的空气薄层（即边界层）同时旋转，其一侧的空气薄层逆着来流转动，对来流形成阻碍，使来流减速；另一侧的空气薄层顺着气流转动，使来流加速。 所以，球两侧的气流速度变得不同。 根据伯努利原理可知，空气流速度大的一侧会形成一个低压区，空气流速度小的一侧会形成一个高压区。 足球受到
2018年1月2日 收缩段：加速气流，达到所需要的均匀气流速度和湍流度。 收缩比n：收缩段进口大截面与出口小截面的面积之比。 收缩比越大，收缩段出口气流的速度分布越均匀，湍流度越低。 能量损失大，造价也越高。 一般低速风洞的收缩比为4~10。 低湍流度风洞：采用大的收缩比。 光滑过渡的收缩曲线：维托辛斯曲线 R1 R R0 x x0 维托辛斯曲线： ? 实
旋转气流的绝大部分沿器壁自圆简体，呈螺旋状由上向下向圆锥体底部运动， 形成下降的外旋含尘气流，在强烈旋转过程中所产生的离心力将密度远远大于气体的尘粒甩 向器壁，尘粒一旦与器壁接触，便失去惯性力而靠入口速度的动量和自身的重力沿壁面下落 进入集灰斗。 旋转下降的气流在到达圆锥体底部后．沿除尘器的轴心部位转而向上．形成上 升的内旋
2008年8月18日 一个物体在流体（液体或气体）中和流体有相对运动时，物体会受到流体的阻力。 阻力的方向和物体相对于流体的速度方向相反，其大小和相对速度的大小有关。 在相对速率v 较小时，阻力f的大小与v 成正比： f = kv 式中比例系数k 决定于物体的大小和形状以及流体的性质 在相对速率较大以致于在物体的后方出现流体漩涡时,阻力的大小将与v平
2020年4月29日 和涡流联系紧密的一个物理量叫“涡量”，是流动速度的旋度，刻画了流体微元的旋转。 遗憾的是，微元的旋转不等同于宏观上的旋涡。 宏观旋涡内的涡量可以是零，比如理想点涡；涡量非零的地方也可以没有旋涡，比如边界层流动。 最后只能说，涡流就是宏观上的旋涡。 我们对旋涡还没有准确的定义，但已经有一些描述方法：涡量，各式各样
2020年3月23日 第七章旋转流体动力学前面讨论的流体运动，是在惯性坐标系下进行的，并没有考虑地球的旋转效应。 地球自身以一定速度自转，而地球的旋转效应，将会对地球大气、海洋等流体的运动产生很显著的影响。 假设考虑流体运动的参考系，本身是以一定的角速度绕轴转动的；那么，这种参考系称为旋转参考系旋转参考系，而相对于旋转参考系的
2017年5月28日 一、热线风速仪的标定 热线风速仪的标定的是热线风速仪测头的输出电压与流体速度的真实响应关系。 标定的方法是在校正风洞中或其他已知流体流动速度的流场中，对应地在热线风速仪上读出电压E值，做出Eu标定曲线。 二、 测压管的标定 测压管标定的主要目的是为了确定测压管的校正系数、方向特性、速度特性等内容。 1 总压管的标定
2017年7月25日 这种缩放形的超声速喷管叫拉瓦尔喷管。 §651 气流速度与通道截面之间的关系 收缩形喷管的出口气流速度最高只能达到当地声速。 §651 气流速度与通道截面之间的关系 从截面的变化趋向看，扩压器是喷管的逆转。
2021年2月4日 youtube公众号 从入门到秃头krr, 视频播放量 718、弹幕量 0、点赞数 4、投硬币枚数 0、收藏人数 37、转发人数 1, 视频作者 口算NS方程, 作者简介 公眾號 从入门到秃头krr 秋秋裙 仿真秀：口算NS方程，相关视频：fluent 涡轮机旋转仿真
2017年9月24日 旋涡与船体的阻力、振动、噪声等问题密切相关。 与压力差、质量力和粘性力等因素有关。 旋涡的产生：旋涡场的几个基本概念：涡线上所有流体质点在同瞬时的旋转角速度矢量与此线相切。 涡线 (vortexline)：一、涡线,涡管,旋涡强度涡线微分方程：dsdxidyjdzk由涡线的定义（涡矢量与涡线相切），得涡线微分方程式：dxdydz (51)若
2017年6月1日 * 叶片式旋流器是利用导向叶片使气流产生切向速度和径向速度，从而产生旋转 * 1在管道的顶部形成死角区，由于气流的卷吸，形成回流。 2。 由于惯性作用，会有一个区域形成滞止区，同样由于卷吸作用，形成回流。 共同点是利用流道几何结构产生回流漩涡，形成高温热源区。 * 气流从一排或多排小孔中进入圆筒中，在圆筒的顶部与带孔的壁
2018年1月2日 收缩段：加速气流，达到所需要的均匀气流速度和湍流度。 收缩比n：收缩段进口大截面与出口小截面的面积之比。 收缩比越大，收缩段出口气流的速度分布越均匀，湍流度越低。 能量损失大，造价也越高。 一般低速风洞的收缩比为4~10。 低湍流度风洞：采用大的收缩比。 光滑过渡的收缩曲线：维托辛斯曲线 R1 R R0 x x0 维托辛斯曲线： ? 实
旋转气流的绝大部分沿器壁自圆简体，呈螺旋状由上向下向圆锥体底部运动， 形成下降的外旋含尘气流，在强烈旋转过程中所产生的离心力将密度远远大于气体的尘粒甩 向器壁，尘粒一旦与器壁接触，便失去惯性力而靠入口速度的动量和自身的重力沿壁面下落 进入集灰斗。 旋转下降的气流在到达圆锥体底部后．沿除尘器的轴心部位转而向上．形成上 升的内旋
2019年3月27日 这滴水往排水口流出的过程中，轨迹是一个半径缩小的螺旋线。 为什么是螺旋形呢？ 这主要是由于漩涡本来具有旋转的角速度，所以这滴水也不得不跟着转。 为什么半径要缩小呢？ 因为这滴水势必要从排水
2020年4月8日 刚体转动的角速度和角加速度 角坐标： θ = θ(t) 逆时针： θ > 0 ,顺时针： θ < 0 角位移： Δθ = θ(t+ Δt)−θ(t) 角速度矢量： ω = Δt→0lim ΔtΔθ = dtdθ ω 方向：右手螺旋方向。 刚体定轴转动（一维转动）的转动方向可以用角速度的正负表示。 角加速度： α = dtdω 匀变速转动公式 当刚体绕定轴转动的 α =常量时，刚体做 匀变速转动 。 角量与线量的关系
2017年5月28日 一、热线风速仪的标定 热线风速仪的标定的是热线风速仪测头的输出电压与流体速度的真实响应关系。 标定的方法是在校正风洞中或其他已知流体流动速度的流场中，对应地在热线风速仪上读出电压E值，做出Eu标定曲线。 二、 测压管的标定 测压管标定的主要目的是为了确定测压管的校正系数、方向特性、速度特性等内容。 1 总压管的标定
2021年5月4日 11作用在飞行器上的外力 飞行器上 外力 可概括为： ① 重力W ；② 推力T ；③ 气动力A 。 其中③，气动力A由 升力L、阻力D 和 侧力C 组成。 特点：除了重力W过飞行器质心，一般情况下，其他外力不过质心。 因此产生绕质心的力矩。 飞行器上 外力矩
2020年2月12日 决定物体表面边界层到底是层流或是紊流，主要根据五个因素： (1)气流的相对速度；（2）气流流过的物体表面长度； (3)空气的粘性和密度；（4）气流本身的紊乱程度；（5）物体表面的光滑程度和形状。 气流的速度愈大，流过物体表面的距离愈长，或空气的密度愈大 (即每单位体积的空气分子愈多)，层流边界层便愈容易变成紊流边界层。 相
2020年2月28日 漩涡运动的基本概念 涡量 用来描述流体微团的旋转运动。 定义：涡量和两倍的旋转角速度。 涡量 是一个矢量，表示空间点的坐标和时间上的函数。 涡线 ：某一瞬时涡量场的一条曲线，曲线上任意一点的切
2021年12月7日 基于理想流体势流理论的升力模型，通过比拟旋转圆柱绕流产生升力的原理，建立了库塔茹科夫斯基的升力环量定理。 问题是不旋转的翼型为什么会出现绕翼型的附着涡，为此利用理想不可压缩流体在质量力有势条件下的亥姆霍兹涡量守恒定理，提出起动涡的概念，算是自圆其说了（如图5所示）。
旋转气流的绝大部分沿器壁自圆简体，呈螺旋状由上向下向圆锥体底部运动， 形成下降的外旋含尘气流，在强烈旋转过程中所产生的离心力将密度远远大于气体的尘粒甩 向器壁，尘粒一旦与器壁接触，便失去惯性力而靠入口速度的动量和自身的重力沿壁面下落 进入集灰斗。 旋转下降的气流在到达圆锥体底部后．沿除尘器的轴心部位转而向上．形成上 升的内旋
2020年4月8日 刚体转动的角速度和角加速度 角坐标： θ = θ(t) 逆时针： θ > 0 ,顺时针： θ < 0 角位移： Δθ = θ(t+ Δt)−θ(t) 角速度矢量： ω = Δt→0lim ΔtΔθ = dtdθ ω 方向：右手螺旋方向。 刚体定轴转动（一维转动）的转动方向可以用角速度的正负表示。 角加速度： α = dtdω 匀变速转动公式 当刚体绕定轴转动的 α =常量时，刚体做 匀变速转动 。 角量与线量的关系
2021年12月3日 一、求旋转体的体积 旋转体是由一个平面图形绕平面内一条定直线旋转一周而生成的立体，该直线称为旋转轴。 1绕x轴旋转体积 第一种：计算由曲线y=f (x)>0，直线x=a，x=b以及X轴所围成的曲边梯形绕X轴旋转一周而生成的立体的体积。 取x为积分变量，则 ，对于区间上的任意一区间 [x,x+dx]，它所对应的窄曲边梯形绕X轴旋转一周生成的
2021年9月6日 1、当飞行器产生空速时，螺旋桨的合速度使螺旋桨迎角α比静止时β要小。 所以在螺旋桨未发生失速前提下，一般动拉力是要比静拉力要小。 2、当飞行器速度越快，螺旋桨转速不变时，α越小。 甚至出现α为负值，产生螺旋桨负拉力效应。 3、当飞行器速度不变，螺旋桨转速增加时，α增大，拉力增大 综上，要保证高速情况下螺旋桨的效率，我
2017年1月30日 通常称为外旋气流，含尘气体在旋转过程中产生离心力，将重度大于气体的尘粒甩向器壁。 尘粒一旦与器壁接触，便失去惯性力而靠入口速度的动量和向下的重力延壁面下落，进入排灰管。 旋转下降的外旋气流在到达椎体时，因椎体形状的收缩而向除尘器中心靠拢。 根据“旋转矩”不变原理，其切向速度不断增加。 当气流到达椎体下端某一位置
